Предел скорости артиллерийских снарядов

Артиллерийский снаряд движется в стволе под воздействием движущихс­я пороховых газов, поэтому скорость его движения не может быть больше скорости движения пороховых газов вдоль ствола орудия. Скорость движения пороховых газов вдоль ствола является величиной также ограничен­ной. Она определяется температурой газа и степенью его расширения. Точнее, скорость движения пороховых газов вдоль ствола орудия определяется, во-пер­вых, скоростью молекул пороховых газов, которая определяется температурой газа и, во-вторых, степенью расширения газа. В данном случае необходимо от­личать скорость движения молекул от скорости движения пороховых газов вдоль ствола. Под скоростью движения газа вдоль ствола понимается скорость движения массы газа относительно ствола. Эта скорость зависит от температу­ры газа и степени его расширения. Под скоростью движения молекул понима­ется скорость их хаотического движения в постоянном объеме. Эта скорость за­висит только от температуры газа и его природы.

Итак, пределом скорости снаряда для существующих артиллерийских орудий является скорость свободного (при отсутствии снаряда) движения поро­ховых газов вдоль ствола. При отсутствии снаряда движение пороховых газов в стволе аналогично движению газов в сопле или насадке, и артиллерийский ствол в данном случае является ничем иным, как соплом или насадком из кото­рого истекает газ. При уменьшении веса снаряда истечение газа из ствола будет приближаться по своему характеру к истечению газа из сопла, и при бесконеч­но малом весе снаряда истечение газов из ствола будет совершенно аналогично истечению газов из сопла. При постоянном весе снаряда, но при увеличении веса заряда, истечение газов из ствола по своему характеру также будет прибли­жаться к истечению газов из сопла.

В первом варианте, когда в стволе находится ограниченный заряд и бес­конечно малый снаряд, давление и температура газов в стволе, достигнув мак­симальной величины в какой-то момент сгорания пороха, начнут падать. После того, как полностью сгорит весь заряд, начнётся адиабатическое расширение газа. Скорость истечения газа в данном случае будет определяться той макси­мальной температурой и максимальным давлением, которые были достигнуты в стволе, и той степенью расширения, которую обеспечивает длина ствола. Ха­рактер истечения после сгорания пороха будет аналогичен истечению из расширяющегося сопла Лаваля.

Во втором варианте, когда величина заряда и геометрическая форма по­роха таковы (идеальный случай), что смогут обеспечить постоянный приток газа, поддерживая тем самым постоянное давление в стволе в период движения в нем снаряда, адиабатического расширения в стволе происходить не будет. Скорость движения газа в стволе в данном случае будет определяться той тем­пературой и тем давлением, которые были достигнуты в стволе и постоянство которых будет поддерживаться постоянным притоком газов. Характер истече­ния будет аналогичен истечению из цилиндрического сопла или насадка.

Скорость истечения газа из расширяющегося сопла определяется соотно­шением:

(1)

и, как видно, зависит от природы газа (показатель адиабаты К), его параметри­ческого состояния (температура Т и давление P) и степени его расширения.

Скорость истечения газа из цилиндрического сопла определяется соотно­шением:

(2)

и зависит также от природы газа и параметрического состояния. Эта скорость является критической.

В первом варианте скорость движения газа в стволе, определяемая соот­ношением (1), будет являться средней величиной, относящейся ко всей массе газа. Однако мы знаем, что у дна ствола газ не движется относительно ствола, поэтому энергия молекул газа, находящихся у дна ствола будет передаваться со­седним со стороны дульного среза слоям газа, скорость которых будет увеличи­ваться. Таким образом, скорость движения газа вдоль ствола, равная нулю у дна ствола, будет все время возрастать по мере приближения к дульному срезу. Слои газа, находящиеся ближе к дульному срезу, будут иметь скорость движе­ния вдоль ствола большую, чем скорость, определенная по соотношению (1), а слои газа, находящиеся ближе ко дну ствола, будут иметь скорость меньшую скорости, определенной по соотношению (1). Общая же суммарная скорость движения газа вдоль ствола будет равна скорости, определенной по соотноше­нию (1), поскольку она определяется только запасом энергии газа.

Во втором варианте весь газ будет двигаться вдоль ствола с постоянной критической скоростью, которая определяется соотношением (2) и которая под­держивается постоянным притоком газа, обеспечивающим постоянство макси­мальной температуры и максимального давления в стволе.

1-й вариант относится ко всем существующим системам огнестрельного оружия. 2-й вариант является ничем иным, как истечением газа из цилиндри­ческого сопла.

Возьмём обыкновенный артиллерийский ствол и начнем сжи­гать в нем постоянно увеличивающийся заряд пороха, начиная от какого-то очень малого его значения, причем геометрические размеры формы пороха в каждом случае будут таковы, что при сгорании его будет обеспечено постоян­ство величины максимальной температуры и максимального давления в стволе. При той величине заряда, которая при мгновенном взрыве создаст установленное максимальное давление и темпера­туру, и при той длине ствола, которая обеспечит расширение газа до величины, близкой к атмосферному давлению, скорость движения первых слоёв газа у дульного среза будет наибольшей, поскольку вся потенциальная энергия газа будет превращаться в энергию движения газа в самом стволе. При изначальном увеличении заряда пороха скорость движения первых слоёв газа у дульного среза будет уменьшаться, поскольку будет уменьшаться степень расширения газа в стволе. Такое уменьшение скорости движения первых слоёв газа у дульного среза будет происходить до тех пор, пока заряд не обеспечит величину притока газа, равную расходу газа через ствол как цилиндрическое сопло, т.е. пока не наступит второй вариант истечения газа. Скорость движения газа в стволе в этом случае будет постоянной и равной критической скорости истечения из цилиндрического сопла. При дальнейшем увеличении заряда с этого момента скорость движения газа в стволе, равная критической скорости, не будет меняться. Увеличение заряда будет лишь увеличивать тот промежуток времени, в течение которого будет поддерживаться постоянство величины критической скорости движения газа.

При увеличении параметрического состояния газа (– силы по­роха) будет увеличиваться критическая скорость движения пороховых газов по соотношениям (1) и (2), а поэтому будет увеличиваться и предел скорости сна­ряда. Увеличение давления и температуры в стволе или, что то же самое, увели­чение силы пороха ограничивается прочностью и износоустойчивостью ствола и не может быть произведено на сколько-нибудь значительную величину. Современные артиллерийские системы рассчитаны на температуру 2300-3000^оC и давление 2000-3500 кг/см², что примерно соответствует силе пороха f = 800000-1000000 кг дм/кг. Дальнейшее повышение температуры и давления свыше этих величин становится нецелесообразным, т.к. при высоких температурах происходит сильный износ ствола, а увеличение давления требует большого увеличения прочности ствола. Далее, при высоких температурах мо­жет иметь место диссоциация молекул газа, что связано также с потерей тепло­вой энергии газа. Поэтому при современном состоянии развития артиллерии критическая скорость истечения газа, соответствующая силе пороха 800000-1000000 кг дм/кг является предельной скоростью, а скорость свобод­ного движения первых слоев газа в стволе является той предельной скоростью снаряда, к которой мы можем стремиться.

Увеличивая вес заряда при постоянном весе снаряда и постоянной длине ствола, мы будем приближать скорость снаряда к скорости свободного движе­ния первых слоёв газа в стволе и, одновременно, увеличивая вес за­ряда мы уменьшаем эту скорость свободного движения первых слоёв газа, к ко­торой стремится скорость снаряда. В предельном случае, когда величина заряда будет увеличена на столько, что вступит в силу второй вариант истечения газа, скорость снаряда и скорость течения газа примут одинаковое значение и при дальнейшем увеличении заряда пороха останутся неизменными.

Возьмем конкретный пример – 76-мм пушку образца 1902г. - и найдем для нее кривые скорости движения первых слоёв газа у дульного среза и скоро­сти снаряда в зависимости от изменения веса заряда пороха. Для этой пушки имеем:

Сила пороха= 900000 кг дм/кг.

Максимальное давление = 250000 кг/дм².

Вес снаряда = 6,5 кг.

Вес заряда= 0,93 кг.

Скорость снаряда у дульного среза= 595 м/сек.

Давление газа у дульного среза= 63000 кг/дм².

Длина пути снаряда= 18,44 дм.

Объем каморы сгорания= 1,654 дм³.

Путь, пройденный снарядом
            при максимальном давлении в стволе = 2,24 дм.

Путь, пройденный снарядом
            по окончании горения пороха= 6,093 дм.

Давление газа в конце горения пороха= 199100 кг/дм².

Площадь сечения ствола= 0,4693 дм².

Показатель адиабаты
(средняя величина для артиллерийских орудий)= 1,2.

По соотношению (1) найдем среднюю скорость движения газа в стволе a, для чего найдем значения и, необходимые для подстановки.

1. Расчетное давление, отличное от максимального давленияв ство­ле, найдем по соотношению из термодинамики

(3) ,

где:

– максимальное давление в стволе и является ничем иным как крити­ческим давлением при критической скорости течения газа в сопле;

– давление газа в момент сгорания, соответствующее неподвижной массе газа (в термодинамике соответствует давлению в котле или каморе сгора­ния).

Соотношение (3) применяется в термодинамике для определения крити­ческого давления в критическом сечении сопла по известному давлению в котле или камере сгорания. В нашем случае наоборот, по известному критиче­скому давлению, представляющему из себя ни что иное как максимальное дав­ление в стволе, находим значениедля подстановки в соотношения (1) и (2).

.

Для того чтобы убедиться в правильности этой выкладки возьмем артил­лерийский ствол, в котором газ имеет давление температуруи за­нимает объем. Это параметрическое состояния газа обуславливает среднюю скорость хаотического движения молекул газа ai. Поскольку молекулы газа в неизменяющемся объеме движутся равномерно по всем направлениям и с оди­наковой скоростью, то кинетическая энергия движения молекул по направле­нию осибудет составлять 1/3 общей энергии движения газа, т.е.

,

где mi – масса молекул газа.

Точно также кинетическая энергия движения молекул газа по направле­нию осейи по направлению осейбудет составлять также 1/3 общей энер­гии движения газа, т.е.

.

Такая картина будет наблюдаться только тогда, когда объем газа не изме­няется, т.е. газ не расширяется и не сжимается. Если же газу будет предоставле­на свобода движения в каком-нибудь направлении, скажем в направлении оси(в направлении оси ствола), то молекулы газа, двигающиеся в направлении осии имеющие 1/3 общего запаса энергии, будут уходить из ранее занимае­мого объема. При этом энергия движения молекул газа в направлении осейиуменьшится на соответствующую величину, поэтому и давление газа на стенки ствола также уменьшится на определённую величину. Значит, в артил­лерийском стволе, поскольку газу предоставлена свобода движения в направле­нии ствола, давление газа будет меньше, чем это было бы в случае, если бы газ не имел возможности движения в стволе. Это явление совершенно аналогично явлению течения газа в сопле или насадке, когда неподвижный газ в камере сгорания имеет давление, а движущийся с критической скоростью газ имеет критическое давление. При отсутствии снаряда в стволе газ будет двигаться также с критической скоростью, и давления газа в стволе при этом будет также критическим. Поэтому мы можем принять максимальное давление газа в ство­ле за критическое и по соотношению (3) подсчитать расчетное давление, необходимое для нахождения скорости первых слоёв газа в стволе.

2. Необходимое для подстановки в соотношение (1) значение давления P, которое является ни чем иным, как давлением газа у дульного среза –при взрыве заряда в стволе без снаряда, будет больше, чем давление газа у дульного среза при взрыве заряда с наличием снаряда в стволе, т.е. 63000 кг/дм². Это вполне понятно, т.к. снаряд на свое движение поглощает соответствующую часть энергии заряда. Для нахождения этого давления определим минимальное значение заряда, которое обеспечит при мгновенном взрыве давление в каморе сгорания в 250000 кг/дм², т.е. максимальное давление. Для чего по соотноше­нию для определения максимального давления в стволе при мгновенном взры­ве заряда найдём плотность заряжаниядля мгновенного взрыва.

,

где:

– максимальное давление (кг/дм²),

– сила пороха,

– вес снаряда (кг),

– площадь сечения ствола (дм²),

– приведенная длина свободного объема каморы в начале движения снаряда

,

где:

- плотность заряжания,

- коволюм.

Подставляя в соотношение для максимального движения значение, по­лучим

,

отсюда

.

Подставляя конкретные значения, получим

.

Отсюда,

но т.к ,

то величина заряда, обеспечивающая максимальное давление при мгновенном взрыве, будет равна

.

Значит 0,359 кг пороха при мгновенном взрыве создадут максимальное давление в каморе сгорания в 250000 кг/дм² в объеме 1,654 дм³. Отсюда, при мгновенном взрыве полного заряда (0,93 кг) давление в 250000 кг/дм2 будет обеспечено при объёме 4,28 дм³. Теперь, при расширении объёма газа 4,28 дм³ с давлением 2500000 кг/дм² до полного объёма ствола, равного 10,3 дм³, давле­ние газа в стволе будет 104000 кг/дм². Для убедительности сделаем такую про­верку. Поскольку известно, что при вылете снаряда из ствола в 76-мм пушке давление в стволеравно 63000 кг/дм², то при отсутствии снаряда это давле­ние у дульного среза может быть достигнуто при мгновенном взрыве 0,565 кг пороха с максимальным давлением в стволе 250000 кг/дм². Отсюда, на движе­ние снаряда пойдет энергия 0,93 – 0,565 = 0,265 кг пороха. Энергия 0,265 кг по­роха примерно равна 119300 кгм, если принять, что энергия 1 го килограмма пороха эквивалентна или, точнее, равна 450000 кгм (среднее значение для по­рохов называется потенциалом пороха П). Энергия снаряда весом 6,5 кг, выле­тающего со скоростью 595 м/сек будет

.

Как видно, величины энергии вылетевшего снаряда и энергии заряда ве­сом 0,265 кг весьма близки. Поэтому мы можем быть уверенными, что подсчи­танное выше давление газа у дульного среза при выстреле из 76 мм пушки без снаряда будет равно 104000 кг/дм².

Теперь, подставляя найденные величиныидля 76 мм пушки по со­отношению (1), найдем среднюю скорость движения газа в стволе а

.

По соотношению (2) найдём критическую скорость течения газа в стволе

.

Полученная нами средняя скорость а движения массы газа в стволе име­ет две составляющие величины: критическую скорость, равную 980 м/сек, и скорость, которую газ приобрел в процессе расширения, равную 1503 – 980 = 523 м/сек ( обозначим её через).

Критическая скорость обусловлена параметрическим состоянием газа и при постоянном максимальном давлении и постоянной максимальной темпе­ратуре в стволе является величиной постоянной. Скорость расширения обу­словлена степенью расширения газа в стволе и увеличивается с увеличением последней. Поэтому для определения скорости первых слоёв газа у дульного среза воспользуемся исследованием перемещения и скорости слоёв газа при расширении его в стволе, проведенном в работах по внутренней балистике.

Согласно этому исследованию, мы имеем такую схему распределения скорости и пути слоёв газа по длине ствола и такую зависимость из­менения скорости слоёв газа в зависимости от расстояния, пройденного газом.

В данном случае, поскольку среднюю скорость расширения будут иметь средние слои газа, находящиеся на середине пути, пройденного газом в стволе, то согласно этой схеме скорость расширения первых слоёв газа ( обозначим ее ) будет равна

(4)

Отсюда, скорость движения первых слоёв газа у дульного среза (обозна­чим ее через) будет состоять из суммы критической скорости движения газа в стволе и скорости, которую приобретут первые слои газа в процессе расшире­ния газа в стволе, т.е.

.

Для 76 мм пушки скорость свободного движения первых слоёв газа у дульного среза будет

.

Учитывая потери на теплоотдачу, на трение газа о стенки ствола и другие потери, можно принять приближенно= 1900-2000 м/сек. Эта скорость яв­ляется, как уже говорилось выше, предельной скоростью снаряда для данной пушки. Если мы будем уменьшать вес снаряда, сохраняя постоянным вес заря­да, то дульная скорость снаряда будет увеличиваться и, при бесконечно малом весе снаряда, достигнет скорости, равной скорости свободного движения пер­вых слоев газа, т.е. 1900 м/сек. Если же мы будем увеличивать вес заряда, сохраняя постоянство максимальной температуры и максимального давления и оставляя неизменным вес снаряда, то скорость снаряда будет также увеличи­ваться и приближаться к критической скорости движения газа в стволе, т.е. к 980 м/сек, при достижении которой дальнейшее увеличение заряда совершен­но не будет изменять скорость снаряда.

Для нас, конечно, очень важно установить величину этого критического заряда, при котором скорость снаряда будет равна критической скорости тече­ния газа. Согласно уже решенной основной задачи внутренней балистики для этой пушки имеем следующее. Максимальное давление в 250000 кг/дм2 дости­гается при величине сгоревшей части заряда равной= 0,63 от всего заряда, т.е. при весе сгоревшего пороха, равного:

и при объёме

где:

– площадь сечения ствола;

_– путь снаряда, соответствующий максимальному давлению.

,

но, т.к. полный объём ствола пушки равен:

,

то для того, чтобы обеспечивать постоянство максимального давления на всей длине ствола, мы должны сжечь очевиднокилограмм пороха:

К этой величине мы еще должны прибавить количество пороха, энер­гия которого равна энергии вылетевшего с критической скоростью снаряда, т.к. энергия заряда весом 2,23 кг будет поглощена самими газами. Кинетическая энергия снаряда весом 6,5 кг, вылетевшего со скоростью 980 м/сек будет равна:

Этим запасом энергии будет обладать примерно 0,71 кг пороха. Отсюда, критический вес заряда, при котором скорость снаряда достигает критической скорости будет:

Учитывая потери на трение, теплоотдачу и другие потери, которых мы в расчет не принимали, величину критического заряда можно принять равной приблизительно 3 кг. Здесь необходимо учесть, что этот заряд должен сжигать­ся таким образом, чтобы было обеспечено постоянство давления в стволе.

Итак, для 76 мм пушки образца 1902г. мы нашли:

1. Скорость свободного движения первых слоёв газа, с учетом потерь, у дульного среза = 1900 м/сек;

2. Критическая скорость течения газа в стволе= 980 м/сек;

3. Вес заряда, при котором достигается критическая скорость течения газа (точка 'б')= 2,23 кг;

4. Вес заряда, при котором снаряд достигает критической скорости (точка 'в') = 2,84 кг.

Для нахождения кривой скорости свободного движения первых слоёв газа у дульного среза будем задавать различные значения веса заряда, начиная от 0,359 кг, обеспечивающих при мгновенном взрыве максимальное давление в 250000 кг/дм² и подсчитаем для них указанную скорость по вышеприведенно­му примеру.

Для того чтобы иметь ориентировочное представление о характере изме­нения скорости снаряда при изменении веса заряда от величины 0,359 кг, обес­печивающей максимальное давление при мгновенном взрыве, до величины критического заряда, равной 2,84 кг, воспользуемся уже решённой основной задачей внутренней балистики для данной пушки (см. Оппоков, Г.В., “Основные проблемы внутренней балистики”, М., 1940.) и на основании теории балистиче­ского подобия найдем приблизительные величины дульной скорости снаряда для различных значений заряда.

Для 76 мм пушки обр.1902г. имеем, что при весе заряда равном 0,93 кг дульная скорость снаряда равна 595 м/сек. Теория балистического подобия даёт такое равенство:

.

На основании этого равенства, задавая различные значения веса заряда, можно ориентировочно подсчитать соответствующие им величины дульной скорости снаряда.

Для сравнения возьмем второй конкретный пример – немецкую сверх­дальнобойную пушку, стрелявшую по Парижу в 1918г. Для этой пушки имеем:

1. Сила пороха= 950000 кг.дм/кг.

2. Калибр орудия= 210 мм.

3. Максимальное давление= 300000 кг/дм².

4. Вес заряда= 215 кг.

5. Вес снаряда= 104 кг.

6. Длина ствола= 340 дм.

7. Дульная скорость снаряда= 1600 м/сек.

8. Плотность заряжания= 0,6.

9. Коволюм= 1.

10. Объём каморы сгорания= 358 дм³.

11. Величина= 0,2, отсюда показатель= 1,2.

На основании этих данных по соотношению (3) найдем расчетное давление:

.

Для нахождения расчетного значения давления P для подстановки в формулу (1) (см. расчёт для 76 мм пушки) по соотношению

найдем плотность заряжания, при которой мгновенный взрыв заряда со­здаст в каморе сгорания максимальное давление в 300000 кг/дм².

,

отсюда,

но т.к.,

то величина заряда, обеспечивающая максимальное давление в каморе сгора­ния при мгновенном взрыве будет равна

Значит 86 кг пороха при мгновенном взрыве создадут максимальное дав­ление в 300000 кг/дм² в объёме 358 дм³. Отсюда, при мгновенном взрыве пол­ного заряда (215 кг), давление в 300000 кг/дм² будет обеспечено при объёме 895 дм³. Теперь, при расширении этого объёма (895 дм³ с давлением 300000 кг/дм²) до полного объёма ствола пушки, равного

давление газа в стволе будет 175000 кг/дм². Следовательно, при выстреле из не­мецкой сверхдальнобойной пушки без снаряда давление газа у дульного среза будет 175000 кг/дм².

Подставляя найденные значения P_o и P в соотношение (1), найдем сред­нюю скорость движения газа в стволе

По соотношению (2) найдем значение критической скорости

Средняя скорость расширения газа в стволебудет

Отсюда, скорость движения первых слоёв газа у дульного срезабудет

Расчёт показывает, что достигнутая скорость снаряда 1600 м/сек в немец­кой сверхдальнобойной пушке очень близка к своему пределу 1750 м/сек.

Также как и для 76 мм пушки обр.1902 г. найдём величину критического заряда. Для создания максимального давления в каморе сгорания объёмом 358 дм³ в 300000 кг/дм² при мгновенном взрыве потребовался заряд весом 86 кг. пороха. Значит для создания этого давления в полном объёме ствола пушки равном 1538 дм³ потребуется 370 кг пороха. Далее, снаряд весом 104 кг при кри­тической скорости 1010 м/сек будет обладать кинетической энергией, равной

Этой энергией будут обладать 12 кг пороха. Значит вес заряда, при кото­ром скорость движения газа в стволе достигнет критического значения, будет равен 370 кг, а критический вес заряда, при котором скорость снаряда достиг­нет критической скорости движения газа в стволе будет равна 370 + 12 = 382 кг. Аналогично приведенному примеру с 76 мм пушкой обр.1902 г., задавая различные значения веса заряда найдем кривые скорости снаряда и скорости движения первых слоёв газа у дульного среза.

Итак, для каждой артиллерийской системы существует свой предел ско­рости снаряда, который зависит от силы пороха и степени расширения газа, но не зависит от величины заряда. Мы брали две артиллерийские системы: 76 мм пушку обр.1902г. с отношением= 0,143 и немецкую сверхдальнобой­ную пушку с отношением= 2,06 и нашли, что предел скорости снаряда для первой системы равен 2026 м/сек, а для второй системы – 1750 м/сек.

Далее мы установили, что предел скорости снаряда с уменьшением степе­ни расширения газа в стволе стремиться к критической скорости течения газа в стволе, значение которого для существующих артиллерийских систем находит­ся в интервале 800-1000 м/сек. Скорость снаряда мы можем приближать к свое­му пределу, увеличивая отношение. При достижении крити­ческого отношенияскорость снаряда и предел скорости снаряда сравня­ются и примут постоянное значение критической скорости течения газа. Даль­нейшее увеличение отношениясверх критического значения никакого влияния на скорость снаряда и предел скорости снаряда оказывать не будет, поэтому бесполезно. В каждой артиллерийской системе с уменьшением веса снаряда при постоянном весе заряда скорость снаряда у дульного среза будет увеличиваться, приближаясь к пределу скорости снаряда. Функции этих кривых имеют максимум. Величина, соответ­ствующая максимуму функции скорости снаряда, является наивыгоднейшей. При отклонении отношенияв ту или другую сторону от наивыгоднейшей величины скорость снаряда будет уменьшаться.

В заключение этого раздела необходимо отметить, что метод увеличения скорости снаряда за счет увеличения веса заряда и длины ствола, необходимой для обеспечения полного сгорания в стволе этого заряда, ведет к значительно­му снижению полезного использования энергии заряда. Так, в 76 мм пушке обр.1902г. при отношении веса заряда к весу снаряда= 0,143 была до­стигнута скорость снаряда 595 м/сек, а в немецкой сверхдальнобойной пушке при= 2,06 была достигнута скорость снаряда только 1600 м/сек. Значит, увеличив отношениев немецкой сверхдальнобойной пушке в 14,4 раза по сравнению с 76 мм пушкой обр.1902г. Мы увеличили скорость снаряда не в 14,4 раза (8500 м/сек), а только в 2,7 раза (1600 м/сек). Поэтому один и тот же порох в 76 мм пушке совершил одну полезную работу, а в немецкой сверхдальнобой­ной пушке в 5,4 раза меньшую.

Все вышеизложенное неизбежно приводит к единственному выводу. Су­ществующий метод увеличения скорости пуль и снарядов в современном огне­стрельном оружии за счет увеличения веса заряда ( точнее за счет увеличения отношения) не может дать сколько-нибудь значительного увеличения скорости последних. Поэтому дальнейшие возможности увеличения скорости снарядов необходимо искать в принципиально новом методе использования энергии взрывчатых веществ.